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Dans l'équation ci-dessus, A
taille x
et A
à celle de l'échantillon de taille x
1
2
provient du dédoublement de la voie empruntée par le son en mode Echo par
impulsions et disparaît en mode Transmission (émetteur et récepteur séparés).
Dans tous les cas, il faut veiller à ce que tous les réglages de l'amplification soient
les plus identiques possibles pour obtenir des résultats de mesure reproductibles.
C'est pourquoi il convient de choisir des épaisseurs relativement proches. Le
coefficient d'atténuation sonore en (3) dépend de la fréquence. C'est pourquoi il faut
toujours indiquer en même temps la fréquence de mesure. Le coefficient d'absorption
théorique ne dépendant pas de la fréquence α
fréquence de l'onde ultrasonore) :
Toutefois, dans la plupart des solides et des liquides, le coefficient d'atténuation
comporte un facteur élevé de dispersion. Comme la dispersion dépend du lien entre
la longueur d'onde et de la taille du diffuseur, il est possible d'observer des écarts
importants au niveau du rapport de proportionnalité entre l'atténuation et la
fréquence présenté en (4).
Lorsque l'on compare ces valeurs avec celles de la littérature scientifique, il faut
veiller à ce qu'elles soient pour la plupart données en dB/cm. La valeur d'α i ssue de
(3) s'obtient grâce à :
4.5. Atténuation sonore dans les liquides
Dans le cas de mesures dans un récipient contenant un liquide à l'aide d'un
réflecteur mobile, une courbe de mesure de l'amplitude de réflexion peut être
enregistrée avec plusieurs valeurs.
correspond à l'amplitude définie pour l'échantillon de
1
α
α
=
0
2
ν
α
/ 1 [
cm
]
ou
[
Néper
α
[
dB
/
cm
]
=
20
Lg
(
e
)
. Le facteur 1/2 dans la formule (3)
2
s'obtient grâce à (4) ( ν étant la
0
(4)
=
/
cm
]
α
[
dB
/
cm
]
(5)
. 8
686
12
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