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MESURE AVEC BRUIT IMPULSIF
La norme ISO 3382 prévoit la possibilité d'effectuer la mesure du temps de réverbération de
la réponse à l'impulsion de la zone examinée en utilisant une technique numérique développée par
Schroeder. Cette technique permet, à partir de la mesure de la réponse à l'impulsion de la zone,
d'obtenir la courbe de décroissance qui est mesurée avec la technique du bruit stationnaire. Chaque
courbe de décroissance obtenue avec cette technique correspond à la moyenne d'un nombre infini
de décroissances sonores obtenues avec la technique du bruit stationnaire, comme l'a montré
Schröder et selon la norme ISO 3382 qui considère le repère d'une mesure individuelle avec la
technique de la réponse à l'impulsion égale à celle qui est associée à la moyenne de 10 mesures ef-
fectuées avec la source du bruit stationnaire.
La réponse à l'impulsion est obtenue avec les différentes méthodes qui ne sont pas nécessai-
rement utilisées avec une source de nature impulsive. Prenons seulement l'exemple de la source
impulsive comme un pistolet à air ou l'éclatement d'un ballon qui sont les plus utilisées même si
elles ne sont pas toujours utilisables ou avantageuses.
L'idée est que la source impulsive produit une impulsion idéale et le signal relevé sera direc-
tement la réponse à l'impulsion de l'environnement. Cette approche est radicalement différente de
celle de la source de bruit stationnaire puisque les conditions stationnaires ne sont pas atteintes et
donc la réponse est fortement subordonnée à la position de la source que donne celle du micro. Les
temps de réverbération qui sont directement mesurés par la décroissance de la réponse à l'impulsion
sont légèrement inférieurs à ceux produits par la décroissance du bruit stationnaire et ils ne coïnci-
dent pas avec la définition de Sabine.
Intégrale de Schroeder
Schröder a démontré (1965) que la décroissance définie par Sabine peut être obtenue par la
réponse à l'impulsion à travers une intégrale de la même réponse. Cette intégrale doit être effectuée
sur le carré de la réponse à l'impulsion, à reculons à partir de la fin de la décroissance jusqu'à
l'instant où l'impulsion a été reçue.
Faire attention au choix du temps du début de l'intégration. En effet, en choisissant un temps
trop long, c'est-à-dire supérieur à l'intervalle de décroissance du niveau sonore, on obtiendra une
courbe de décroissance intégrée qui présentera une double pente fictive causée par l'intégration du
bruit de fond. Si au contraire vous choisissez un temps de début près de l'instant de réception de
l'impulsion, la dynamique de mesure se réduira de façon inutile. Le choix idéal est le juste com-
promis entre la nécessité de rendre maximale la dynamique de la décroissance et, celle de diminuer
le plus possible l'effet du bruit de fond.
Pour cette raison, la mesure du bruit de fond recouvre une importance particulière dans le cas
où la technique de la source impulsive est utilisée. Il faut la réaliser avec un soin maximum afin
d'éviter de déformer complètement la mesure du temps de réverbération.
Le sonomètre HD2010 Delta Ohm est en mesure d'effectuer automatiquement l'intégration à
l'envers comme Schroeder en appliquant des techniques numériques avancées d'évacuation des ef-
fets indésirables produits par le bruit de fond.
Dans le cas où deux pentes distinctes sont identifiables sur la courbe de décroissance intégrée,
il est possible de reporter les deux temps de réverbération correspondants qui doivent être au moins
égal à 10 dB chacun.
Temps de la première décroissance EDT
En plus du temps de réverbération traditionnel, il est possible, à partir de la réponse de
l'impulsion intégrée, de récolter le temps de la première décroissance EDT par les premiers 10dB
de cette même décroissance. Par rapport au temps de réverbération traditionnel T, qui est lié aux
propriétés physiques de l'environnement de la mesure, l'EDT est lié à la perception subjective de la
réverbération, il est donc utile d'évaluer le cours du rapport EDT/T en fonction de la fréquence dans
les différents points d'un environnement.
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