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Délinition de la résistance d'entrée
Q u e l q u ' i l s o i t , u n c i r c u i t a m p l j f i c a t e u r s u r
lequ_el on applique un signal d'entrée alter-
nalrl, consomme un certain courant. Dans
l e c a s d e l a f i g u r e I , i l s a g i t d u c o u r a n t a l -
ternatif penétranl dans la base du transis-
tor T.
D u n e f a ç o n t r è s g é n e r a l e , q u e l l e q u e s o i t
l a s t r u c t u r e i n t e r n e d e I a m o l i f i c a t e u r
considéré, tout se passe comme si, entre
les deux bornes d entree, existait une résis-
tance fictive RE : nous l'avons figurée dans
le schéma de la f igure 2, où I'amplificateur,
dont la disposition interne n,est pas
c o n n u e , e s t s i m p l e m e n t s y m b o l i s é p a r u n
reclangle.
Tout se passe, vis à vis du générateur,
comme s'il débitait dans cette résistance
d'entrée RE. Si v. est la tension alternative
délivrée par le générateur, le courant alter-
natit qu'il débite dans l'amplificateur est
d o n c :
tie us disponible aux bornes de cette
charge est inférieure à e, puisqu'il existe
une chute de tension dans R* EIle prend
p o u r v a l e u r :
v s = e - - R s l
On règlera Ie générateur pour qu'il délivre
u n e a m p l i t u d e e d e 2 0 m V , m e s u r é e d i r e c -
tement à ses bornes. La tension d,entrée,
réellement appliquée sur l'âmplif icâteur,
est la tension alternative v. qu'on peut me-
surer enlre le point A et la masse du mon-
tage. Si i" est l'intensité du courant d,en-
trée, et si r est la résistance de la partie
u t i l e d u p o t e n t i o m è t r e ,
o n a :
v . = e _ r i . ( . 1 )
Or le courant d'entrée est celui qui tra-
verse la résistance RÊ. ll a donc pour inten-
s i t é :
I atiquement, pour mesurer Ê., il suTfit
donc de mesurer successivemenr
y., e, er
lâ résistance r du potentiomèlre (mesure a
I'ohmmèire). Remarquons qu'on obtient
un résultat particu lièrement simple en pre-
nant v. -.i:, ce qui est toujours possible en
réglant la résistance r du potentiomètre
On a alors, en eflet:
R . = r
et la mesuré de r I'ohmmètre donne direc-
ment la résistance d'entrée de l'amplifica-
teur.
On pourra recommencer les mesures sur
un amplif icateur polarisé par pont de base,
comme celui étudié dans le numéro de
Radio-Plans. On constatera, dâns tous les
cas, que la résistance d'entrée est de l,or-
d r e d e q u e l q u e s k i l o - o h m s .
Mesure dê la résislance de sortie
Comme pour la résistance d'entrée, cette
mesure découle directement de la défini-
tion donnée ci-dessus. Branchons en ef-
fet, à la sortie de l'amplilicateur, le poten-
Figure 2
Figure 3
Figure 5
Définilion de la résislance de sorlie
La sortie d'un amplificateur ne reste ja-
mais en l'âir, mais est destinée à débiter
dans un circuit d'utilisation :résistance de
charge, haut-parleur, entrée d'un autre
étage amplilicateur. Vis à vis de cette
charge, l'amplificateur se comporte donc
à son tour comme un générateur, iournis-
sant la force électromotrice de sortie ys.
Or, l'expérience courante montre que la
tension disponible aux bornes de tout gê
nérateur, diminue quand on lui demande
un courant croissânt : les automobilistes
qui voient diminuer l'éclairement de leurs
lanternes quand ils actionnent le démar-
reur. connaissent bien ce oroblème-
On .peut alors montrer théoriquement
- mais nous nous contenterons d'admet-
tre ce théorème énoncé oar Thévenin -
que tout générateur est équivalent à une
Torce électromotrice e, montée en série
avec une résistance Rs dite " résistance de
sortie ". C'est ce qu'illustre la flgure 3, oir le
générateur considéré est symbolisé par un
reclangle. Supposons alors que la charge
branchée aux bornes de sortie consomme
un courant d'intensité | : lâ tension de sor-
Mesure expérimentale des résis-
tances d'entrée et de sortie
tiomètre de 10 kO qui servira de charge : la
ligure 5 montre la partie correspondante
du montage à réaliser. On mesure alors
une lensjon de sortie ys.
Débranchons maintenant le potenliomè-
tre P, et mesurons la tension de sortie à
vide, e : c'est la Torce électromotrice du gê
nérateur équivalent à l'amplif icateur. Si is
est Ie courant de sortie, et Rs la résistance
de sortie, un calcul analogue au précédent
m o n t r e q u e :
Y s = e - H s l s g I l s = -
où r est la résistance du potentiomètre. On
en déduit :
tr - S=.1ô,
, . s _
v s I
En prenânt comme précédemment v" :9e,
ce qui s'obtient par le réglage du potentiô-
mètre, on a Rs = r, et la mesure de la résis-
tance de sortie se ramène à une mesure de
r à l'ohmmètre.
Là encore, on trouvera une résislance oe
sortie de l'ordre de quelques kilo-ohms
Nous appliquerons les définitions don-
nées ci-dessus au cas des amplificateurs à
un trânsistor en émetteur commun. décrits
et étudiés précédemment.
Mesure de la résistance d'enlrée
Beprenons le circuit de la figure 1, où les
valeurs numériques sont celles du mon-
tage proposé dans le n"
de la revue. En-
tre le générateur d'entrée (générateur BF
ou transtormateur équipé d'un diviseur de
tension), et l'entrée de l'ampliticateur,
branchons en série un Doten'tiomètre
de
10 kO comme le montre le schéma de la tl-
gure 4. La résistance R. représentée en
pointillés, et qui n'est pas matérialisée
dans le montage, symbolise la résistance
d'entrée de I'amDlif icateur.
Des relations (1) et (2), on dédu it aisément
la résistance d'entrée R1 en fonction de e,
y. et r. On trouve:
Re : -ji-
r
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